Параллельные зараженные плоскости





Если обкладки конденсатора заряжены разноименно, то суммарное элерическое поле сосредоточено между ними. Его силовые линии выходят из положительно заряженной плоскости и входят в отрицательно заряженную. В пространстве между обкладками электрические поля обеих обкладок складываются, и напряженность поля здесь равна Е = cr/e, где cr — поверхностная плотность заряда обкладок, а е — абсолютная диэлектрическая проницаемость среды. За пределами обкладок их поля компенсируются, и напряженность Е = О. «Щупальцы» внутреннего поля Е, как упругие нити, стягивают обкладки, создавая наблюдаемое на опыте притяжение с силой на единицу площади. Иная картина в случае одноименно заряженных пластин (рис. 2.2, б). Здесь электрические поля обкладок в пространстве между ними направлены встречно и компенсируют друг друга, в результате чего напряженность внутреннего поля Е= О. Снаружи они наоборот складываются, создавая поле напряженностью Е = cr/e, равной внутренней напряженности в предыдущем случае. Силовые линии суммарного электрического поля, исходящие из положительно заряженных плоскостей, не обрываются в пустоте, а заканчиваются на отрицательных зарядах окружающей среды, неизбежно возникающих при электризации нашего конденсатора. Вввду нейтральности Вселенной поверхностная плотность отрицательных зарядов в точности равна плотности зарядов на плоскостях. Так как система стремится к минимуму своей энергии, то она уменьшает объем, занимаемый полем, т. е. длину его силовых линий. В результате отрицательные заряды среды притягивают к себе натянутыми «Щупальцами» электрического поля левую пластину влево, а правую — вправо. Мы же это притяжение (а фактически «растаскивание») принимаем за отталкивание пластин. Заряды среды, естественно, также притягиваются к пластинам с той же силой, и через некоторое время наша система разрядится за счет электропроводности.
Яндекс.Метрика